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In dem ersten „iiber die Berechnung der magne- 

 tischen Krafte elektrischer Strome" wird nachge- 

 wiesen, dass die Aequivalenz zwischen den von Magneten 

 und Systemen elektrischer Strome ausgehenden Kraften nicht 

 nur, wie bekannt, ini ausseren, sondern audi im inneren 

 Kaume eine vollstandige ist und dass in diesem die Wir- 

 kung eines Magnetes auf einen ausserhalb seiner Elemente 

 liegenden Punkt unterschieden werden muss von der auf einen 

 innerhalb derselben befiudlichen. Es wird eine cinfache Kegel 

 zur Berechnung der elektromagnetischen Krafte aufgestellt 

 und speciell bemerkt, dass das Innere einer in Parallel- 

 kreisen umstromten Kugel ein homogenes magnetisches Feld 

 bietet, dass dieselbe Eigenschaft auch einem Ellipsoid zukommt 

 und solche Stromsysteme Galvanometer- und Magnetisirungs- 

 spiralen von constanter Kraft liefern. 



In dem zweiten Theile „liber die Wirkung eines 

 Magnetes auf einen inneren Punkt" wird dieses schon 

 im ersten Theile beruhrte Problem eingehender behandelt. Es 

 wird nachgewiesen, dass die Wirkung eines Magnetes auf einen 

 inneren Punkt durch das magnetische Potential nicht vollstandig 

 bestimmt ist, dass neben den durch dieses Potential gegebenen 

 Kraften noch andere thatig sind, nach Richtung und Grosse ver- 

 schieden, je naclidem der afflcirte Punkt innerhalb oder ausser- 

 halb eines Moleculs des Magnetes sich befindet. Diese Krafte 

 sind abhangig von der Gestalt und der Lagerung der Molecule 

 und so beschaffen 7 dass die Summe ihrer Arbeiten auf einer 

 endlichen Bahn Null ist. Nur wenn der Magnetismus der Mole- 

 cule aus elektrischen Stromen besteht, ist letzteres allgemein 

 nicht der Fall und fordert das Princip der Erhaltung der Arbeit 

 das Auftreten von Inductionsstromen. 



Der dritte Theil hat die „Theorie der magnetischen 

 Induction" zum Gegenstande. Die Basis derselben bildet 

 der im zweiten Theile gefundene Satz tiber die Wirkung eines 

 Magnetes auf einen Punkt im Iunern eines seiner Molecule. 

 Auf Grundlage dieses Satzes kbnnen die allgemeinen Gleichun- 

 gen der Theorie der magnetischen Induction und der mit ihr 

 identischen Theorie der dielektrischen Polarisation un- 

 mittelbar aufgeschrieben und mit Hilfe einiger im ersten Theile 



