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zu, welche zur Folge hat, class die elektromagnetischen Krafte 

 durch ein Medium weder der Art noch dem Masse nach veran- 

 dert werden. Auch gibt es iru Medium keine durch die Coexi- 

 stenz eiues Stromelemeutes und eiues Magnetpols bedingte 

 Energie. 



Befinden sich zwei Stromelemente in einem magnetischen 

 Medium , so wirkt dieses in Folge seiner von den Stromelemen- 

 ten ausgehenden Magnetisirung auf dieselben und verhalt sich 

 diese Wirkung so, als ob die Elemente auf einander Fernwirkun- 

 gen nach dem unter dem Namen des Grassmann'schen bekannten 

 Gesetze austtbten. Die elektrodynamischen Krafte erscheinen 

 durch die Anwesenseit des Mediums verstarkt, sie bleiben der 

 Art nach dieselben, wenn es sich um Wirkungen eines ge- 

 schlossenen Stromes auf einen anderen oder auch nur ein Element 

 eines anderen handelt. Sie bleiben auch fitr zwei Elemente der 

 Art nach unverandert, wenn man fur den gewohnlichen Raum 

 das Grassmann'sche Gesetz als giltig annimmt. 



Die Berechnung der durch die Coexistenz zwcier Stromele- 

 mente im Medium bedingten Energie liefert eine Formel, welche 

 das arithmetische Mittel jener zwei Ausdriicke ist, durch welche 

 man bisher, entweder Neumann oder Weber folgend, das 

 elektrodynamische Potential zweier Stromelemente definirt hat. 

 Das Verhalten dieser Energie ist derart, dass ihre Ver- 

 anderungen kein Aquivalent der von den elektrodynamischen 

 Kraften gethanen Arbeiten bilden, sondern jede positive Arbeit 

 dieser Krafte ist von einem Zuwachs der Energie begleitet und 

 umgekehrt. Es folgt daraus die Nothwendigkeit der Induction, 

 und was den Einfluss des Mediums auf diese anbelangt, so lasst 

 sich das Inductionsgesetz auch far zwei Elemente vollstandig 

 bestimmen. Nimmt man dieses Gesetz auch fur den gewohnlichen 

 Raum als giltig an, so erscheint die Induction durch das Medium 

 der Art nach nicht verandert, nur dem Masse nach verstarkt. 



Im letzten Theile der Abhandlung wird das gefunclene 

 Inductionsgesetz auf die elektrischen Verschiebungen in einem 

 dielektrischen Medium angewendet. Die fur dieselben geltenden 

 Gleichungen, welche mit den Gleichungen der Lichttheorie nicht 

 nur in der Form, sondern audi in den numerischen Werthen der 

 Constanten ubereinstimmen, lassen sich in viel einfacherer 



