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als Parameter, so findet man auf diese Weise, da8 man zum 
zweiten System der Maxwell’schen Gleichungen gelangt, indem 
man von einem Gleichungssystem ausgeht, das zu dem rezi- 
prok ist, aus dem sich das erste System ergibt. Dadurch 
gelingt es nicht nur, auch bei der kinematischen Interpretation 
der Maxwell’schen Gleichungen beide Systeme in gleicher 
Weise nebeneinander einzufiihren, sondern es ist auch die 
zwischen beiden Systemen der Maxwell’schen Gleichungen 
bestehende Reziprozitat auf das Reziprozitatsprinzip der Geo- 
metrie zuriickgefihrt. 

Dr. Albert Defant in Wien tberreicht eine Abhandlung 
mit dem Titel: »Uber die Beziehung zwischen Druck 
und Temperatur bei mit der Héhe variablen Tempe- 
raturgradientenx. 
Bei Untersuchungen tiber meteorologische Probleme, in 
denen es namentlich auf eine Anwendung der mechanischen 
Warmetheorie auf atmosphdrische Vorgange ankommt, hat 
man bis jetzt fast ausschlieBlich als Beziehung zwischen Druck 
und Temperatur die Poisson’sche Formel angewendet; damit 
beschrankte man sich von vornherein nur auf jene F Alle, in 
denen von einer Warmezufuhr oder -abfuhr abgesehen werden 
konnte. Der Verfasser sucht nun in dieser Abhandlung eine 
Beziehung zwischen Druck und Temperatur auch fiir solche 
Falle abzuleiten, in denen man die Warmezufuhr oder -abfuhr 
nicht mehr vernachlassigen kann. Die Poisson’sche Beziehung 
gilt blo®B in jenen Fallen, in welchen wir eine adiabatische 
Temperaturverteilung mit der Héhe vor uns haben. Weicht der 
Temperaturgradient vom adiabatischen Wert ab, so ist eine 
Anwendung der Poisson’schen Beziehung nicht mehr gestattet. 
Eine beliebige verticale ZTemperaturverteilung als gegeben 
vorausgesetzt, kénnen wir nun die Temperatur in jeder Hohe 
uns folgendermaffen entstanden vorstellen. Wir Jassen die Luft 
adiabatisch aufsteigen; dadurch nimmt sie die nach dem 
Poisson’schen Gesetze definierte Temperatur an; sodann fiihren 
wir ihr noch in jedem Augenblick soviel Warme zu als sie 
bendtigt, um die vorgegebene Temperatur in jener bestimmten 
