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x zrz o , J^ devient D égale à la denfité du globe, ainft 

 nous aurons l'équation générale £)' — J^' r= z.Bx; 

 Se û dans cette équation, l'on fait J^ zr: o, elle donnera 

 la longueur x, où le fii commence à ifoier parfaitement, 



& l'on aura pour lors .v z=r —jr- : ainfi les longueurs de 



différens fifs de foie , ou de foutiens quelconques idio-' 

 éleélriques imparfaits, font entr'eux, comme le carré des 

 denfités; iorfqu'ils commencent à ifoier parfaitement, ainfi 

 que nous l'avions trouvé par l'expérience, il eft facile de 

 yoir, d'après la formule, que la courbe qui repréfente dans 

 notre figure, la denfité de l'éleélricité pour chaque point 

 du fil de foie, eft une parabole dont l'axe eu B A , dont 

 Iç fommet eft en B, point où la denfité eft nulle , &; dont 

 la concavité eft tournée du côté de la balle; car, purfque 



nous avons { D'^ — J^V = Bx, que AB :=: (—^)> 



rx>n aura Bp = (—^ x ) ^= i o\.\ x z=z (—^ i); 



fubftituant cette valeur de x, dans notre équation, l'on 

 aura (S''' ^ i? 3^, équation à la parabole, dont le fommet 

 eft en ^, l'axe B p, Sl dont le paramètre eft B , quantité 

 qui croît avec l'idio-électricité du foutien. 



En réfléchiflant fur la théorie que nous venons de 

 préfenter, il eft facile de voir que la formule qui pré- 

 cède, détermine la difpofition du Huide éledrique le long 

 du foutien idio-éleélrique imparfait , en fuppofant que 

 Ton a communiqué , comme nous l'avons fait dans nos 

 expériences , une certaine dofe de fluide éleélrique au 

 globe foutenu par la foie ; parce que pour lors ce fluide 

 fe communiquant de proche en proche le long du foutien 

 idio-élecflrique , fe répandra julqu'au point B , de ma- 

 nière que la répulfion du fluide foit dans tous les points 

 exaélement en équilibre avec le maximum de réfiftancç 

 que la force coërcitive du foutiejn idio-éieélrique peut 



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