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& col'. (———) 11, au moyen de lequation (1) du J. jji, 



elle deviendra , 



(2) a (a — x) r (r -f, z h' ) dr — [a (r -+- 2 h') -+- (a - i) r] 

 V\ [z a (r -t- z h' ) ■+■ (a — \) r"\ x (a — i ) t' \ du = o ; 



ou en négligeant les termes multipliés par les puifîknces de t 1 

 & de ^' lupérieures à la féconde. 



(3) (a— l)i(r-\- zh'j'dr* — [5 (a — r^r'-f- r2rfA'-H- 2tfr]rV«* = o. 



Si l'on porte maintenant la valeur de dif tirée de l'équation 

 précédente, dans l'équation (2) du §. 332, elle deviendra 



di D 



(*) r = T± 7- x 



4/r + f — /y'x/it — i)xfr-+- th.')* -+- r'r'jiar -4- 2fl//'-t- 5^1 — 1 V) ] , , 



/[/r* (iar+ \7.alt -\- $ (a — i ( J /)] 



(334.) L'expreffion que nous venons de trouver , feroit 

 celle Ue l'élément de i'extinclion de la lumière, lors de fon 

 paiîage par l'atmofphère , fi l'on devoit faire ulage de l'équa- 

 tion à la trajectoire du rayon lumineux; mais il s'élève une 

 difficulté , relativement à cette fuppofition. Nous avons 

 remarqué en effet ( §. 327) que le principe d'où l'on 

 déduit la trajectoire du rayon lumineux n'efl nullement 

 cohérent avec le principe qui fert à calculer la denfité de 

 l'atmofphère. Cette trajecloire eft plutôt une courbe hypothé- 

 tique à laquelle les oblervations ont amené , qu'une courbe 

 donnée par la théorie. On a conclu des obfervaiions, que 

 toute la partie de l'atmofphère fituée par-delà une certaine 

 limite n'infléchiffoit point le rayon lumineux; que jufqu'à 

 cette limite la route du rayon lumineux étoit une ligne droite, 

 & que, parvenu à cette limite, le rayon commençoit à 

 s'infléchir. Mais eft-il bien démontré que quoique le rayon 

 ne s'infléchiffe que d'une quantité infiniment petite avant la 

 limite dont il s'agit , il n'éprouve aucune extinétion de la part 

 de l'atmofphère? Il eft évident, en effet, qu'à la hauteur où 

 l'on fuppofe la limite de la force infléchhTante , la denfité de 



