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Si l'on nomme comme ci-deiïus , r la diftance de la 

 molécule attirée au centre de gravité du fphéroïde; 9 , l'angle 

 que forme le rayon r avec l'axe des x"; & ts , l'angle que 

 forme !e plan qui pâlie par l'axe des x" & par cette molécule , 

 avec le plan des x" ck des y" ; enfin fi l'on fait cof. 9 z=z t*. , 

 on aura 



*" z^r.fi; y" zzzr.Y (1 — ^ .) cof. •ar; £' z=. r ,Y{\ — /** .) fin. ■ar; 



d'où l'on tire 



i-g-0" ■+■ z" ) = -t-^-'V 1 — ^7- 



Nous mettrons cette dernière quantité fous la forme fuivante , 



— g.r* — g.r z .(fi. z ) , pour affimiler ks 



termes à ceux de V, c'eft-à-dire , pour leur donner la pro- 

 priété de fatisfaire à l'équation aux différences partielles, 



iP , 3 5 P 



0(4 I fj. fx. 



tlans laquelle P efl un terme quelconque , Si i l'expofant de 

 fa plus haute puiffance en /u, ; car il elt clair que chacun des 



deux termes — g r 1 & — — g r 1 .([S — — ) , Satis- 

 fait à l'équation précédente. II nous refie présentement à 

 déterminer la partie de l'intégrale 



f(F.df-+- F.df -+- Sec.) 

 qui réfulte de l'action des corps étrangers. 



Soit S la maiTê d'un de ces corps;/, fa diftance à la 

 molécule attirée ; & s , fa diftance au centre de gravité du 

 fphéroïde. Son attraction fur la molécule fera — ; en la 

 multipliant par l'élément r-— 3/ de fa direction , & en 



