ipo Mémoires dc l'Académie Royale 

 centre même de gravite du fphéroïde ; puifque c'eft relati- 

 vement à ce centre , que nous avons déterminé dans 

 l 'article XVII ' , les forces qui follk itent les molécules fluides: 

 or l'état du fluide peut être tel que tes deux centres ne 

 coïncident point, & alors il laut ajouter aux mouvemens 

 précédens de la molécule fluide relativement au noyau 

 iuppofé immobile, le mouvement du centre même de ce 

 noyau ; mais fi l'on confidère que ce centre ne peut faire 

 autour du centre de gravité de la mafle entière , que des 

 ofcillations de l'ordre a. y, on verra facilement que les 

 forces qui en réfultent dans la molécule fluide , font de 



l'ordre a. ( -~- ) , & qu'ainfi nous pouvons les négliger 



vis-à-vis de (—- — ) ; d'où il fuit que l'équation précédente 

 eft vraie, quel que foit l'ébranlement du fluide. 



Maintenant , fi l'on différencie convenablement cette 

 équation , & fi l'on obferve que l'on a 



('— <«*/*) Y- 



*z°> »z (0 



1 _+. , h % .,n + i;.z'* 



& 



y r ».«>/(. — /S) n . a» I 



on aura 



p =/.[— TZ ] 



- « /.[6.Z w -t- 1 2.Z (3) . . . -t- i.(i -h i^W -+- &c] -+- **t-T&h 



c'eft l'équation d'après laquelle il faut déterminer y. 



XXV. 



L'équation précédente aux différences partielles eft d'un 

 genre particulier , en ce que la variable principale / eft 



