DE US HR SMCANDE) NiAC ES. 39 
nomme À° le rayon À prolongé jufqu’à la furface, ces trois 
momens deviendront 
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— >< JfR 2 OT; 
— 5 {RO (1 — pce du. de 
. ÿ : 
— $< JR {1 — p).fin D .0p.dæ. 
Maintenant, on fait que fi ces momens font égaux entr'eux, 
tous les axes du corps qui paflent par fon centre de gravité, 
feront des axes principaux de rotation; or, il eft clair par 
ce qui précède, que cette égalité aura lieu, fi la valeur de 
5 n ; 
R' peut être mile fous cette forme 
RE ON EU AN RO Le FO LL &c. 
c'efl-à-dire, fi la fonction Y? difparoit de l'expreffion de 
R°. Telle eft donc l'équation générale des fphéroïdes homo- 
gènes dont tous les axes paflant par le centre de gravité, 
font des axes principaux de rotation, & l'on voit que Ja 
fphère n'eft pas le {eul folide qui jouiffe de cette propriété. 
XORMINT 
CoNsIDÉRONS préfentement les momens de forces 
perturbatrices : fi lon nomme S la mafle d’un Aftre quel- 
conque éloigné de la Planète; s la diftance des centres de 
gravité de ces deux corps, que nous fuppoferons très- 
grande relativement à a ; y l'angle que forme 5 avec 
l'axe des x, & +4 l'angle que forme le plan des s & des x, 
avec celui des x & des y ; fi lon décompole enfuite l’action 
de S fur une molécule de la Planète , parallèlement aux 
trois axes des x, des y & des 7, & que l’on en retranche 
les forces parallèles aux mêmes axes, qui follicitent le centre 
de gravité de la Planète ; on aura les trois forces fuivantes, 
‘y ® 
as (i+ay)e — .4(3-coLv—1).u+ 3 fin.y.cof.v.v(1—#).cof. (æ— 4 )}; 
S 
au(i+ay). ei 3 fin, v.cof. y cof. L — (1 — é ).cof. & 
+ 3 (1 — #).fin y.cof. 4.cof. (æ — +)$; 
