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& ayant mis pour Æ#', Æ°''* leurs valeurs, on auroit 
{[Z “KE F(X — K") AE I(Y — K°')] tang. Z 
——[X-Æ +GCT-K) + M(Z-K'")] 
I! s'agiroit de rendre exactes les différent'elles 
d(X— K° )—(Fungz ———)(X — K' )dx, 
Gd(T—K")— (Lung) (Y —K")4s, 
NAS GRETA DT 
& il fufhroit pour cela de leur donner Îa forme fuivante, 
d(X — K) 2 dx r 
Der le UT — à tang. TZ» 
LV ES) 24dr 
Ce ROUE RE dy tang. TZ» 
DE KT 248 
te ed dm Le 4 
on en tireroit 
log. X° cof. z (X — K" ) à ie) EAN LA 
log. *° cof. Z (Y — K") dr:g,# 
log. x° cof. z(Z — KT) = NO 
L'équaition que fournit la confidération de la continuité du 
fluide, eft toujours intégrable. Cela ne fuffit pas, il faut encore 
que cette intégrale puifle fatisfaire aux autres équations du 
problème. II y a un cas très-général que nous avons expolé 
7." 2, où les équations du problèmepeuvent être repréfentées par 
Il | 
dx 2 AU AE dr __, 4x 
D DD A de Na PUS 
dans ce cas, les valeurs de X, Ÿ, Z, trouvées au commen- 
cement de ce numéro , devront fatisfaire à 
dX dy dx dZ 
Ge 7 Far Mhode ne 9° 
Mém. 1783. Rrrr 
