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l'anime à chaque inftantne peut être que de l'ordre a. (~jr-)> 



en transportant en fens contraire , cette force à la molécule M, 

 il en réfultera dans les équations précédentes , des termes de 



l'ordre a. ( — — ) , que l'on peut rejeter comme étant de 



l'ordre a.1 ( — —)• Ces équations expriment donc générale- 

 ment les ofcillations d'un fluide qui recouvre un fphéroïde 

 dont le centre eft fuppofe immobile, quelqu'ait été d'ailleurs 

 la nature de l'ébranlement primitif, pourvu qu'on le fuppofe 

 de l'ordre a. 



Nous obferverons enfuîte que l'on a par ['article I , en y 

 changeant [jl en y , & en y iiippofant a ~zz 1 , 



B — %(^-) -1- i«.,'f/; 



l Sffl ' J * 3.CT ' 



>k exprimant le rapport de la demi-circonférence au rayon; 

 donc 



Soit a.D z=z 2A — jic -t- fa.'TC.y, 



& l'on aura 



£B — /.A; JC.fHi.Q = ^Y-T^/ 



La valeur de Z) eft facile à déterminer, lorfqupn connoît 

 le rayon 1 -+- */ du fphéroïde, car on a par X article I, 



A =ffdp d q . [2 fin./? 3 . fin. q(\ -f- ayj -\-a.(y — y) . fin./>| 



*= j* j&ity -t-o-ffàp .dq. fm.p . y, 



.ce qui donne D = ^.ffDp dq . y . fin.^. 



2- J i 



