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troisième des équations (V ) devient donc en négligeant les 

 quantités de l'ordre «\ 



= a.KE.dt'.fm.v . co(.>. fin. U -h- fld t. dç'.cot.i D*6{ 



d'où l'on tire en intégrant 

 i i 

 — =S "Ç • cof.e -+- fcLKEdt.dn.v.coL v.fin.cV, (32) 



équation au moyen de laquelle on aura e , lorfqu'on aura 

 déterminé <p'. 



La féconde des équations (V 1 ) , donne 



= a.KE.Dt z .fm. v.cof. v.cof. i.cof. U -+- dd<p* 



-j- tidtdi. cof.e -(- fin. e . t) D/>; 

 & la première donne 



ddq>' . fin. e 2 z= t>D/>.fin. e; 



partant 



— — ct.KE.dt 1 . fin. v.cof. v.cof. «.cof.c7-|- DDç»'. cof. e 2 -f- tlde.dt.coC.f 

 en fubftituant dans cette équation, au lieu de De, fa valeur 

 que donne l'équation (32) , on aura 



— "77" -H « .? -t- AH E..f~ .fin. v.cof. v, fin. i/ 

 ctÀ'£ ' 

 cof. s " • ™" ^ • Cof * V ' co ^ ^ ' 



cette équation donnera en l'intégrant , la valeur de <p' ; 

 l'équation (32) donnera enfuite celle de e; <Sc l'équation 

 (31) donnera celle de p. 11 elt aifé de voir que les inté- 

 grales de ces équations renfermeront en tout Ùx confiantes 

 arbitraires que l'on déterminera par les conditions primitives 

 du mouvement du fphéroïde. Pour intégrer ces équations, 

 il faut connoître K, fin. v.cof. v .fin. U, & fin. y . C0 Ç. v .cof. U, 

 en fondions du temps t; or on a «AT — 3 S , «Se // eft 



connu en fondion de t, par la loi du mouvement de l'aflre 

 de plus, il eft vifible que i8o d ~f- U exprime fou afeen- 

 lion droite, & oo^ — ,, f a déclinaifon ; foit donc z fa 



