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(3) 2 1 — parall. horiz. du Soleil — G — 1,001 w — o ; 

 & l'équation (1) du f. j ip, devient 



(4.) (a R'— h+-h')x(#-t- h) cof. r/^^x/G-i-par.hor. 0+i.ooit;] 

 — arR' fR'-t- K) = o. 



C'eft la relation demandée entre la hauteur à laquelle pafîè 

 dans l'atmofphère , le rayon lumineux émané du point s , & 

 la diftance G de ce point s au point S. On peut voir ce que 

 nous avons dit fur le figne de la quantité G dans le J. 2.70. 



La première queftion propofée eft donc réfolue. 



(321.) II n'efl pas difficile de voir comment nous avons 

 'déduit de la valeur de D L du ç. 268 , l'exprelfion générale 

 de la diftance du point B , au point où le rayon double- 

 ment réfraclé coupe l'axe de réfraction. En effet, dans l'équa- 

 tion du §. 268 , R' exprimoit le rayon de la Terre, & h la 

 hauteur totale de l'atmofphère au-deifus du rayon R'. Si donc 

 nous confidérons un rayon lumineux qui .paffe à une 

 diftance // de la Terre, les réfultats feront les mêmes que G 

 l'on fuppofoit une nouvelle Terre, dont le rayon feroit égal 

 à R' H— h' ; mais dont la hauteur de l'atmofphère ne fera 

 plus égale qu'à h — h'. II a donc fallu fubftituer dans 

 l'exprelfion de D' L du §. 268 , R' -+- h' à R , & 

 h — h' à //. 



(322.) II eft facile d'avoir maintenant l'équation à la 

 route du rayon lumineux qui traniinet le point radiant s au 

 point B du plan de projection. Soit , en effet , 



r la quantité dont chaque rayon vecteur furpalTe le rayon vecteur 

 conefpondant au fommet de ia trajectoire; c'eft-à-dire, celui 

 qui a pour expreflïon R' -+- H. 



Dans l'équation (1) du J. 3 1 8 , fubftituons R 1 '-f- H r -f- / 

 à R, & R' -+- h' à R" ; elle deviendra 



A a a \] 



