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l'équation ( 5 ') ; û l'on retranche pareillement les équations (6) 

 & (7) du môme article, des équations (6') & (7') ; on aura 

 en faifant u — u = u", & v' — v rzz v", 



y y' . i u" . . ïv" . ,, cof. 3 



1 F « _ j'p/ ~ + ~ ("HT' ~*~ " * fin.fl ' 



^- w-£^«-*« = - «/^f/ 



on cherchera donc y par les méthodes que nous avons don- 

 nées précédemment pour cet objet ; on déterminera enfuite 

 par les mêmes méthodes,/, u" & v"; d'où il fera facile de 

 conclure tout ce qui eit relatif aux olcillations de l'atmofphère. 



XXXVI. 



Considérons d'abord le cas où l'air recouvre immé- 

 diatement le iphéroïde terreftre ; on aura y =■ o , D _^: o , 

 & les équations (5'), (6"') & (7') deviendront 



■ P T / iu ' 1 / iv ' ) ■ cof -& 1 



y = — Mfip' - H f-nr^ -+- B --S7-J' 



. 5 3«" , . 3-y' , . . . h'' 1 / *^ 1 



^-^-^fin-G'-H-aii^ — ;.fi„.0.cof.0 = — j/-^ )+-(—) i 



en comparant ces équations aux équations (6) , (7) & (9) 

 de l'art. XXII , on voit qu'elles font les mêmes que celles 

 d'un fluide incomprefhble & infiniment rare , dont la pro- 

 fondeur eft /', & dont a. y' exprime la hauteur au-deffus de 

 la furface d'équilibre; il nous fera donc facile par la méthode 

 de l'art. XX* II, d'avoir a. y' , lorfqu'on connoîtra /' ' pour 

 cela nous obferverons qu'à la furface de la mer , la preiïion 

 ï ^' g de l'atmofphère, équivaut à celle d'une colonne d'eau de 

 3 2 pieds ; d'ailleurs fi l'on nomme ^ la deniité de l'eau , on a 

 J^ z=l 8 5 o S 1 ' ; on aura donc /' y g — 3 2 P . 8 5 o y g, ce qui 

 donne /' z±z 3 2 P • 850 ljt: 2 IIeucs à très -peu -près, la lieue 

 étant fuppofée de 13573 pieds. Cette profondeur eil une de 



