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jh _ 2./1.T .y (e ' -H e ' ) 

 TrV{bc) • y [e — e J 



Si la profondeur / du fluide eft confidérable par rapport 



y L 



a c , le temps t fera à très-peu près égal à — . T ; d'où 



il fuit, qu'alors la profondeur plus ou moins grande du canal, 

 n'influe que d'une manière infenfible fur le temps de la 

 propagation des ondes : û dans ce même cas // eft très -petit, 



on aura fenfiblement / m — . T; or la largeur de 



l'onde, ou ce qui revient au même , l'étendue de la partie 



fluide ébranlée dans le même inflant , eft égale à 2/1; 



cette largeur indue donc extrêmement peu fur le temps 



de la propagation , ce qui eft bien contraire au réfultat de 



Newton, fuivant lequel ce temps eft réciproquement comme 



la racine quarrée de h, au lieu que fuivant notre théorie, 



il eft réciproquement comme la racine quarrée de c. 



Le cas que nous venons de difcuter eft très-remarquable, 



en ce qu'il embraftè tous ceux dans lefquels on fuppoie les 



ondes formées par l'immerfion d'une courbe "très-peu plongée 



dans l'eau ; car û l'on nomme r le rayon ofculateur de la 



courbe au point le plus bas qui plonge dans l'eau , on aura 



X h , h 1 , 



a tres-peu près au = rfcof. cof. — ), — étant ici 



fuppoie de l'ordre a.; on aura donc par ce qui précède, & 

 en négligeant // par rapport à X , 



X 



■nV(rb) 



d'où il fuit que la courbe étant plongée plus ou moins pro- 

 fondément dans l'eau , le temps de la propagation des ondes 



