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XXXII. 



R E M A P Q U £. 



Cette théorie conlirmée par Texpérience , d'après les 

 méthodes que nous avons expliquées plus haut, rend 

 raifon d'un réiuitat tleélrique connu depuis long- temps. 

 L'on fait que , lorfqu'un globe éleétrifé efl armé d'une 

 aio-uille ou d'une pointe , il perd rapidement fon éleélricité , 

 mais beaucoup moins promptement lorfque cette aiguille 

 efl: très-courte. Voici l'explication de ce phénomène ; la 

 force coërcitive que l'air oppofe à l'écoulement du fluide 

 éleiflrique étant limitée , plus la denfité de ce fluide fera 

 grande, plus le fluide s'écoulera rapidement. Ainfi, dans 

 notre exemple , lorfque l'aiguille a 3 o pouces de longueur 

 & 2 lignes de diamètre, fa denfité moyenne efl; égale à 

 cj,2 I D ; mais elle efl; feulement égale à 1,42 D, lorfque 

 le cylindre a 4 lignes de longeur; ainfi le fluide éleéîrique 

 doit s'échapper avec beaucoup plus de rapidité par la 

 première aiguille que par la deuxième. 



XXXIV. 



Deuxième viéthode d' approximation pour déterminer la 

 variation de la dcnjïté éleârique le long de la furface 

 dîin cylindre en contait par fon extrémité avec im globe. 



Il efl facile, d'après les obfervations qui précèdent, de 

 trouver difFérens moyens d'approcher auffi près que l'on 

 voudra, par le calcul, de la variation de la denfité élec- 

 trique le long de la fuiface d'un cylindre. Pour fixer l'imagi- 

 nation fur un exemple, prenons notre cylindre, figure y , 

 de deux pouces de diamètre & 30 pouces de longueur, 

 & fuppofons-le comme dans cette figure , en contaél par 

 fon extrémité avec un globe de 8 pouces. D'après tout 

 ce que nous avousd.'t dans ce Mémoire & dans celui qui 



