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la manière dont le fluide éiearique fe difhibue entre deux 

 corps condiifleurs en contaft; nous allons adueilement 

 chercher i'ctat éledrique des différentes parties d'un corps 

 non cleanfc prélenté à un corps éitdrifc à une diltance 

 a«ez grande, pour que iVIeduciié du corps ciearifé ne 

 pudle pasfe communiquer au corps non é'edrifé à travers 

 la couche d'air qui les icpire. L'on fait depuis long-temps 

 que dans cette dirpohtio.i le corps non élearilo, s'il ef( 

 ifoic', donnera par la feule influence du corps declrile' 

 des lignes d'éleclriciié contraire à celle du corps élec^Té ' 

 dans les parties voifines de ce corps, & Aqs lignes de la 

 même nature que ie corps tledrifé dans les parties qui 

 en font le plus éloignées. L'on fait encore que fi le corps 

 non eledrifé préfenté à un corps éleflrifé n'ert pas ifolé 



A'^°T^''^> ^"' '°"' ^" P°'"'' '^^ ^-^ ^"'•f^^e ,\^, lignes 

 deleétricite contraire à celle du corps éleflrifé. 



L'évaluation de l'état éleflrique des différentes parties 



d un corps non éledrifé , ifolé ou non , mais préfenté à 



quelque diftance d'un corps éiedrifé , elt l'objet de cette 



dernière partie de mon Mémoire. 



X L. 



Des deux natures d'éleâriché. 



Quelle que foitkcaufe de l'éleflricité, l'on en expli- 

 quera tous les phénomènes , & le calcul fe trouvera conforme 

 aux refultats des expériences , en fuppofant deux fluides 

 elednques les parties du même fluide fe repouffant en 

 raifon niverfe du carré des diftances, & attirant les parties 

 de 1 autre fl^ude dans fa même raifon inverfe du carré àts 

 diflances. Cette loi a été trouyée par l'expérience pour 

 lattradion & la répdfion électrique, dans les premier & 

 deuxième Mémoires fur l'éledricité , volume àe l'Académie 

 de lyl^S' d après cette fuppolition , les deux fluides dans 

 les corps condudeurs . tendent toujours à fe réunir jufqu'à 

 ce quil y au cquilibre , c'elU-dire , jufqu'à ce que par 



