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Befindet sich nimlich der Schwerpunkt der einen Masse m, 
im Abstande w,, der zweiten ungleichen Masse m, im Abstande a, 
von der Drehaxe und wird die Schwingungszeit ¢ trotzdem, dass 
die mitschwingenden Massen m, und m, und dadurch auch die 
Schwerpunktsdistanzen a, und w, commutirt werden, nicht ver- 
tindert, so ist die reducirte Pendellinge /=.w,-+-«,, und zwar 
besteht dies Gesetz auch fiir Schwingungen in einem wider- 
und m, genau gleich geformt 
stehenden Mittel, wofern nur m 
sind. 
Es ist sonach analog dem Kater’schen Pendel die Messung 
von / unabhingig gemacht von der Bestimmung der Trigheits- 
momente und des Luftwiderstandes und zuriickgefiihrt auf 
eleichen Schwingungszeiten entsprechende Distanzmessungen von 
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der Drehaxe. 
Man kann aber auch, wie weiter gezeigt wird, den Einfluss 
der Abstumpfung der Schneide und der Reibung auf der Unter- 
lage beheben, wenn man analog dem Bessel’schen Pendel 
die Messung reducirt auf die Bestimmung der Schwingungszeit 
jenes Pendels, dessen Linge der messbaren Differenz zweier 
Pendelliingen, deren Schwingungszeiten gemessen wurden, 
gleich ist. 
Andere Vortheile beruhen darin, dass die Messung nicht wie 
beim Reversionspendel, auf eine unabinderliche Schwingungszeit 
beschrinkt ist, sondern man mit demselben Pendel Messungen 
der verschiedensten Schwingungszeiten vornehmen kann, wodureh 
der Genauigkeitsgrad des durch diese Messungen gefundenen 
wahrscheinlichsten Werthes der Liinge des Secundenpendels erhéht 
wird, und dass man ferner in den Stand gesetzt ist, durch An- 
wendung einer entsprechenden Methode auch den wichtigen 
Einfluss der Mitschwingungen des Pendelgestells durch Schwin- 
gungsversuche allein zu bestimmen, beziehungsweise zu eli- 
mniniren. 
Weiterhin werden die der entwickelten Theorie dieses Pen- 
dels entsprechenden Einrichtungen des Pendelapparates und 
Methoden der vorzunehmenden Messungen besprochen. 
