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Der Verfasser zeigt nun, dass sich auf einfache Weise die 

 Griisse der magnetisirenden Kraft berechnen lasst, welche der 

 urspriinglich dureh den Stab geleitete Strom auf die Molekular- 

 magnete ausiibt. 



Ausgehend vom Biot-Savart'schen Satze, dass ein unend- 

 lich langer, geradliniger Strom auf einen Magnetpol wirkt, ver- 

 kelirt proportional mit dem senkrechten Abstande des Poles vom 

 Stromleiter, reducirt sicb das Problem auf ein solches der Ebene, 

 so dass man zu rechnen hat die Wirkung einer gleichmassig 

 mit Masse belegten Kreisflache (die untersuchten Stabe batten 

 kreisformigen Querschnitt) auf einen in ihrer Flacbe gelegenen 

 Massenpunkt. 



Bei dem frliber angegebenen Kraftgesetze wirkt aber eine 

 gleichmassig mit Masse belegte Kreislinie auf einen im Innern 

 der umschlossenen Flacbe liegenden Punkt nicht, auf einen 

 ausserhalb in derselbenEbene liegenden Punkt aber so, als ware 

 die Masse des Kreises im Mittelpunkte vereinigt. 



Hiedurch wird nun die Rechnung sehr einfach, und man 

 erluilt als die Kraft, welche auf einen im Abstande r von der 



Axe liegenden Magnetpol ausgeiibt wird p = —^ worin k eine 



a 



Constante und a der Halbmesser des Stabes ist. Das Gesammt- 



moment auf alle in dem Stabe entbaltenen Molekularmagnete ist 



dann weitcrs R = Kla, worin K wieder eine Constante und I die 



Lange des Stabes bedeutet. 



Der Verfasser hat die Eigenschaften der Nachstrome auch 



experimentell untersucht und hiebei einige schon aus den theoreti- 



schen Entwicklungen vorherzusehende bestatigt gefunden, sowie 



audi verschiedene andere von vorneherein nicht zu bestimmende, 



theihveise sogar auflallende Eigenschaften kennen gelernt. 



^elbstverlH^ der kais. A k;id. doi Wissouschaften in VVieu. 



Uruck dei k. k. llof- uml Staatsdruckerei. 



