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anbringt, so erhalt man ein System von drei Strombahnen zwi- 
schen zwei Knotenpunkten, von derselben Anordnung, wie bei 
der Poggendorff’schen Compensationsmethode. Bezeichnet 
man die Widerstiinde in den Strombahnen der stirkeren Kette, 
der schwacheren Kette und der Nebenschliessung der Reihe nach 
mit «, 6B und y und die in den genannten Strombahnen stattfin- 
denden Stromstarken mit A, B und C, und denkt man sich, 
bei beliebigem Verhaltnisse der Widerstande a, B und y, wobei 
also B im Allgemeinen von Null verschieden sein wird, durch 
eine sehr kleine Aenderung von e@ eine entsprechende Aenderung 
der vorhandenen Stromintensitaten bewirkt, so gelangt man mit 
Riicksicht auf die Principien des Oh m’schen Gesetzes unmittel- 
bar zur Gleichung: 
Bas yd C 
oder, wenn man die mit A gleichlaufenden Strdme als positiv 
und somit C als negativ gelten lasst, zur Gleichung: 
pda B =— yd. 
Die Integration fiihrt, wenn man den Werth, welchen C fir 
B=o annimmt, mit Co bezeichnet, zur Relation: 
pB = y (Co — C). 
Hat man vorerst durch Compensation der untersuchten Kette 
B=o und somit C= Co gemacht, und hierauf durch eine sehr 
kleine Aenderung von e das Gleichgewicht der Compensation 
gestort, so stellen Co— C und B die Stromesanderungen in den 
Strombahnen y und #6 vor, und die obige Relation spricht in 
der Form: 
ao Co—C 
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den Lehrsatz aus: dass der Quotient der nach Aufhebung der 
Compensation in y und £ beobachteten Stromesanderungen, mit 
dem Widerstande y der Nebenschliessung multiplicirt, sofort den 
Widerstand 6 und somit auch den gesuchten Kettenwiderstand 
angibt. 
Diese Methode unterscheidet sich also wesentlich von allen 
bisherigen und namentlich von der Ohm’schen Methode, indem 
sie den Widerstand der untersuchten Kette in der Nahe ihres 
Compensationspunktes ermitteln Jasst und die Anwendung 
ausserst geringer Stromstarken ohne die Anwendung  grosser 
Schliessungswiderstinde gestattet. Sie entspricht dadurch zu- 
gleich der Anforderung, den inneren Widerstand einer Kette 
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