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anderseits ihren Ausdruck durch die Gleichungen: 
Xy = p—2K dy—2 KG (Ay AAA) +38 L Ay +A +A)? 
—K[ +E + = (Yr Vx)? py EVE | 
—2 KO [AyAz dy Hg dy — pa Ve — [ay Vy — Pee Ve | 
Yy = p—2K.d,—2 Kb Ay +A +A) ASL ALA Ay +Az)? 
—KDi+2 - = (ty Evy)? + pe + ve] 
—2 K6[AyAL+ . at hardy — pa Var — [oy Vy — [he Ve | 
Z, = p—2K.d,—2 KG Ay+A +A) +38L Ay +h +A,)? 
—K EAM + “ (the V2)? we V5 | 
—2 KO (AyAL tz hy thy hy — pe Va — [yy Vy — pee Ve 
i 1 
Ne Ly ——k [ pb Vx. —hy Vey—hz buy FE Luz Vy — 2 (py t Vy) (pus +yv-)| 
i 1 
Zy = Xz = —K [py + vy —Az Vy —)y fy F pe Vg — a (We Y¥z) (We + Vx) | 
y 1 
XxX, = Y;, aah if [phe + vz —hy Va —h, paz at [ey VarTS ia (pax 3a Vy) (py ot vy) 
p ist eine wesentlich von der Temperatur abhangige Con- 
stante; K, L und 4 sind drei Elasticitétsconstanten. 
Sieht man in diesen sechs Gleichungen von den Gliedern 
zweiter Ordnung ab und setzt p =O, so erhalt man die von 
Navier, Poisson und Cauchy auf gleichfalls theoretischem 
Wege, jedoch nach einer anderen Methode gefundenen Haupt- 
gleichungen, wofern nur, was bekanntlich sich durch die Ver- 
suche von Wertheim, Regnault u.A. sich als im Allgemeinen 
nicht gerechtfertigt erwiesen hat, 6 = 4 gesetzt wird. 
Die Hauptdruckaxen stimmen auch bei Beriicksichtigung 
der oberwahnten Glieder zweiter Ordnung mit der schliess- 
lichen Lage der Deformationshauptaxen nach erfolgter Defor- 
mation tberein, mag die Deformation eine reine, also 1. = vy, 
Uy —= Vy, Hy = vz Sein, oder mag dieselbe eine von einer Rotation 
des Elementes du begleitete Deformation sein. 
