D'IENMSANSINCREMENN | CIELS. 99 
Les équations (1) & (2) appartiennent à tous les points 
de l’intérieur du fluide, mais l'équation (2) prend une forme 
un peu différente à la furface extérieure. Pour la déterminer, 
nommons _ , 
du fluide fur le point W, placé à la furface extérieure ; cette 
preflion agit, comme fon fait, dans la direction du rayon 
ofculateur; foit p ce rayon, & l’on aura, par ce qui précède, 
o = F.df+ F'.df + &c + Le .dp + dx.( = ) 
dù dd 
Pan rees 
’ dd 
la force accélératrice réfultante de la preffion 
+ dy 
maintenant, fi l’on fuppofe que les différentielles /x, dy, d7, 
foient celles de la furface elle-même, on aura par la nature 
du rayon ofculateur, dp — 0; partant 
OF df+ PF df+bctdx (RE) dy (RE) de (Se 
l'équation (2) aura donc lieu pour tous les points de la 
furface extérieure du fluide, pourvu qu’on y fuppofe dp — 0, 
& que les diflérentielles 2æ, 08 & 05, foient celles de la 
furface elle-même. 
I! faut enfuite affujettir le mouvement des points de la 
furface intérieure du fluide, à ce que les différences 
da, 00 & Ds, aient entr'elles les mêmes rapports que les 
différentielles de l'équation à la furface du fphéroïde ab a ; 
il faut enfin fatisfaire aux conditions primitives du mouve- 
ment du fluide. à 
IV. 
Nous fuppofons ici que le fluide étoit primitivement en 
équilibre fur le fphéroïde ; foit donc 1 le demi-axe Ca 
du fphéroïde, & 1 + g-À, un rayon quelconque C'#, À 
étant pour plus de fimplicité, fonction de 8 feul, & g étant 
extrèmement petit, en forte que le fphéroïde foit un folide 
de révolution très-peu différent de la fphère. Suppofons enfuite 
SN Ni] 
