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pourra être confidéré comme le centre des angles différentiels 
09 & d®æ, dans la différence due ; mais fi l’on tranfporte 
le centre de ces angles au point C, il eft clair qu'il faut alors 
LI æ) 
changer dans d.—-,08 en biens RO en 
fé ? 
&Daen ds+a( )ds Soit (dx) ce que devient 
alors 4. — ; fi l'on fait enfuite dans cette quantité a— 0, 
on aura S (d a ) pour l'attraction de S fur C’, tranfportée 
en fens contraire au point V, & multipliée par l'élément de 
fa direction; l'attraction de laftre S produit donc, en vertu 
de la fuppofition du centre C immobile, les deux termes 
+" Sd Pr S(d de dans le fecond membre de 
l'équation (3). 
Nous obferverons ici que par la même raifon pour laquelle 
nous avons tran{porté en fens contraire au point N, action 
de S fur le centre C, on doit également tranfporter en fens 
coniraire à ce même point, l'attraction fur le point C d'un 
fphéroïde dont la denfité eft Ÿ, &le rayon 1 ay, moins 
laitraction d’une fphère de même denfité, & dont le rayon 
eft 1, & comme cette dernière attraction eft évidemment 
nulle , il fufht de tranfporter en fens contraire au point M, 
l'action du fphéroïde précédent fur le point €; mais il eft 
aifé de s'aflurer à priori, que cette action doit être nulle; car 
c'eft un théorème connu & facile à démontrer, que fi un 
nombre indéfini de corpufcules très-voifins les uns des autres 
font attires par un aftre éloigné, le centre de gravité du fyftème 
de ces corpufcules eft attiré de la même manière, que s'ils 
étoient tous réunis à leur centre commun de gravité; on fait 
d'ailleurs que la pofition de ce centre ne change point par 
l'action mutuelle des corpufcules les uns fur les autres; en 
rapprochant ces deux théorèmes, il eft aifé d'en conclure 
Mém, 1775, [e) 
(s + ar) 
dæ, 
