DE ENMORCYPIE Ne ES: 117 
l'équation (11) donnera 
| dx 
Mi 1[37.fn.28 — 3X.cof. 20 2, 1. 
& l’on déterminera x & 7, au moyen des deux équations 
O—(E ) + Clg x — KL fin. —cof + Lin.f .cof./29— 2 &)] (16) 
of TD RCE 7 2"K fin. v-cof, » .cofi (® — a) (17). 
Les équations précédentes fervent à déterminer le mouve- 
ment du fluide à la furface; on aura celui de tous les points 
intérieurs , en confidérant que l'équation (15) donne en 
lintégrant, su égal à une fonction indépendante de 5; doncs 
étant toujours très-peu différent de unité, l'expreffion de z 
fera la même pour tous les points originairement fitués fur le 
mème rayon CN. I eft facile de conclure pareillement de 
l'équation (14) que la valeur de v eft la même pour tous ces 
points ; enfin l'équation (1) donne en l'intégrant, & en 
confidérant que la profondeur du fluide ef toujours fort petite, 
dv cof. DEN 
= — 0/5) + SE) us ET + qu (2) 
& étant la diflance primitive du point du fluide que l’on confi- 
dère à la furface du fphéroïde ; la détermination du mouve- 
ment de tous les points du fluide, fe trouve ainfr réduite à 
l'intégration des équations (16) & (17); or la loi du mouve- 
ment de laftre étant fuppofée connue, on aura 4, » & gen 
fonétions du temps ? ; ainfi on pourra intégrer ces équations 
par les méthodes connues. 
EX 
Nous avons fuppofé dans les articles précédens, la denfité 
S du fluide égale à zéro, & cela nous étoit néceflaire pour 
connoître la figure qu’il peut prendre ; fuppofons maimenant 
S\ quelconque ; pour intégrer dans cette fuppofition les équa- 
üons (12) & (13) de l'article V1, il eft néceffaire deconnoître 
dB & SC ; nous avons vu (ant. V) que ad B eft l'attradtion 
horizontale dans le fens du méridien d’un fphéroïde dont k 
