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à caufe de la petitefle de cette quantité, on aura 
à — 6 "",[H.fintWa— 1f) + Licoftr. {a — 1p)] 
; : Æ.fin.v° 
—— ee . [inv — cof. r] + .cof. (2mt — 2%), 
EU [M fiat.Vé — 1) + Nicoft Wa — 1] 
2 K. fin. v.cof.v 
a ME mi cof. (mt — ©); 
e étant le nombre dont le logarithme hyperbolique eft l'unité, 
& H, L, M & N étant des conftantes arbitraires qui dépen- 
LE ù ae ba 
dent des valeurs dé x, /——), 7 & (==) à l'origine du 
Î 
mouvement ; or quelles que foient ces valeurs, il eft clair 
n 14e. z — pt . 
qu'après un temps confidérable, e l'devient extrémement 
petit; on pourra donc après ce temps, fuppofer 
PARTAGE TEE ; K. fin. v* 
D (int — of] Es « cof (2 m1 — 2%), 
2 K.fin. v.cof.» 
£ HONTE: 2 . cof, (nr te — &) ; 
d'où lon tire les valeurs précédentes de 4, v & y. 
Si lon fuppofoit le globe recouvert d’un nombre # de 
fluides de denfités différentes, & tels que la fomme de leurs 
profondeurs fût très-petite relativement au rayon du globe, 
on parviendroit facilement, en ayant égard aux attractions 
& aux preflions de ces différens fluides, à des équations 
difkrentielles dont on détermineroit les intégrales par La. 
méthode que nous venons d'expofer dans les articles précé- 
dens :les valeurs de , v & y auroient pour chaque fluide, 
une forme analogue à celle que nous avons trouvée, & il 
n'y auroit de différence qu'en ce que les quantités x & 7, 
relatives à chaque fluide, feroient déterminées par un nombre 
2# d'équations différentielles du fecond ordre, dans lefquelles 
ces variables feroient mélées les unes avec les autres, les x 
étant mêlées avec les x, & les 7 avec les 7; maistoutes ces 
équations font facilement intégrables par les méthodes connues. 
