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prouvera par les raifonnemens de l'article X1V, que dans la 
queftion préfente , il n’y a que ce feul moyen d'y fatisfaire 
dont on doive faire ufage. Il -eft d'autant plus remarquable 
que l'on ait toujours A — o, lorfque la profondeur de a 
Mer eft conflante, que fi lon fuppofe la Terre immobile, en 
tranfportant en fens contraire à l'Aftre fon mouvement 'angu- 
laire de rotation, la valeur que l’on trouve pour M peut être 
très-confidérable, & qu'elle ne devient nulle que dans le 
feul cas où l'on a / — , ce ‘qui fait 
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voir d’une manière très-fenfible combien il eft différent de 
fuppofer la Terre immobile, ou d'avoir égard à fon mouve- 
ment de rotation. 
En comparant les coëfliciens de cof. (2it + 2%) dans 
les équations (21) & (22 , & fuppofant toujours /+ — / 
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on trouvera facilement que la fuppoñition de N— o, ne 
peut y fatisfaire, & qu'ainfi non-feulement /4) —o, lorfque 
la profondeur de la Mer eft conftante, mais que cette équa- 
tion indique néceffairement une profondeur conftante, & 
comme dans la Nature, cette équation a lieu à très-peu-près, il 
paroît naturel d’en conclure que fi l'on en excepte le voifinage 
des côtes, la Mer a par-tout à peu-près la même profondeur. 
On peut même déterminer par la théorie précédente , la loi 
des petites variations de la profondeur de la Mer, en fuppo- 
ant toutefois les obfervations exactes. Cette détermination 
eft fondée fur une remarque qui nous fera très-utile dans la 
fuite, & qui confifle en ce que lon peut toujours avoir Îa 
valeur de AZ, dans le cas où le fphéroïde que recouvre la Mer 
eft un ellipfoïde de révolution. Pour cela, fuppofons d’abord 
la denfité du fluide nulle, & confidérons la troifième & la 
quatrième des équations /L) de Vartick XV; fi Von y 
faiti— n, ce qui a lieu à peu-près pour la Terre, elles fe 
changeront dans {es deux fuivantes , 
