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von ¢ ausgesendeter Impulse bezeichnen. Wird jetzt e mit der Ge- 
schwindigkeit « gegen e hin in Bewegung gesetzt, so wird sich 
die Entfernung, welche die einzelnen aufeinanderfolgenden Im- 
pulse bis e’ hin zu durchlaufen haben, fortwahrend vermindern, 
und in Folge dessen die Anzahl der wahrend der Zeiteinheit in 
e eintreffenden Impulse vermehren, und zwar im Verhiltnisse 
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Tee 5 - : B 
von 5(;_“): x> wenn wir mit @ die Fortpflanzungsgeschwin- 
a 
digkeit der elektrischen Impulse bezeichnen. 
Wird nun auch e mit der Geschwindigkeit u’ gegen e hin 
in Bewegung versetzt, so wird aus denselben Griinden die An- 
1 
zahl a(1—*) ihrerseits eine Steigerung erfahren, und zwar wird 
Qa 
dieselbe auf 4(1—“) 1—“) = % steigen. Unter der Voraus- 
a 
setzung, dass die Geschwindigkeiten w und uw’, mit welchen sich die 
elektrischen Massen innerhalb eines Leiters bewegen, immer sehr 
klein bleiben im Vergleich zu der Geschwindigkeit a, womit sich 
die elektrische Spannung fortpflanzt, konnen wir auch setzen: 
? , m : 
thse gills: gahigirtagn toagetatege 
Die Ausdehnung auf beliebige Richtungen der Geschwindig- 
keiten w und w ergibt sich von selbst; man hat eben nur die in 
die Richtung von r fallenden Componenten in die Formel einzu- 
setzen. 
Setzt man nunmehr nach der Methode von Weber die Span- 
nung zwischen den Stromelementen ds und ds’ aus den vier Par- 
tial-Spannungen der elektrischen Massen + eds, — eds, +e'ds’, 
— ¢ds' zusammen, so erhalt man fiir das Gesammt-Potentiale den 
Ausdruck: 
P= . < dsds' u cos tu’ cos t 
ae 
Aus der Vergleichung dieser Formel mit den Weber’schen 
Bestimmungen der bekannten Constanten ¢ ergibt sich endlich zur 
c 
V2 
Es resultirt daher aus unserer Annahme iiber die Natur der 
elcktrischen Spannung fir diese eine Fortpflanzungsgeschwindig- 
keit, welche sehr nahe mit jener der Lichtundulationen im leeren 
Raume zusammenfiillt. 

Bestimmung von « die Relation @ = 
