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3431-0, 

 3696-2, 

 3737-1, 

 3962-9, 

 4144-3, 

 4256-6, 

 4618-8, 

 4817-1, 

 5018-5, 

 5153-1, 

 5269-4, 

 5452-9, 

 5783-4, 



3498-4, 

 3704- i, 

 3742-0, 

 3981-6, 

 4146-4, 

 4303-3, 

 4647-3, 

 4952-0, 

 5033- i, 

 5166-4, 

 5371-4, 

 5458- i, 



Nicht alle einer bestimmten Balmer'schen Reihe ange- 

 horigen Well enl an gen flnden sich indessen in dem von H ass el- 

 berg gegebenen Spectrum. Die so auftretenden Lticken rlihren 

 theils davou her, class die fehlenden Wellenlangen nicht mebr 

 in den Bereich des von Hasselberg beobachteten, von 

 X=: 6422-67 bis Xr= 4412-0 gehenden Spectrnms von 1883, 

 oder des von A ■= 4497 • 35 bis X =: 4062 • 07 laufenden Zusatzspec- 

 trums von 1884, liineinfallen, theils davon, dass die elektrische 

 Belichtung des Wasserstoffes keine Strahlen enthielt, welche die 

 betreffenden Schwingnngen in der erforderlichen Intensitat 

 zu erregen im Staude waren. 



Aus dem Obigen folgt mittelst meiner Theorie und ander- 

 weitiger bekannter dynamisch-chemischer Betrachtnngen, „dass 

 die Molekel, welche das II. oder zusammengesetzte Wasserstoff- 

 spectrum ausstrahlt, aus zwei gleichen secundiiren Atomen H 

 besteht, von welchen jedes eine geschichtete Structur besitzt 

 und aus einem Kern von maximaler Dichtigkeit, mit einer Reihe 

 von diesen Kern schichtenformig (moglicherweise auch 

 ringformig) umgebenden Condensationsformen eines und 

 desselben prim are n Stoffes „«" aufgebant ist, deren Dichte 



1 Anmerkung. Die obigen Werthe von h beziehen sich (wie das 

 Hasselberg'sche Spectniiu selbst, aus welchem sie abgeleitet wurden) 

 aiif die Angstrom'sche Scala. Urn ihre Werthe fiir ein auf die Row Ian d'- 

 sche Scala beziigliches Wasserstoffspectnim zn erhalten, muss man zu jedem 



derselbeu ttt j. t^ seines Betrages hinzufiigeu. 



