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Richtung aufsteigt, sich dann concav gegen diese 
krimmt und sehliesslich durch einen mit dem Beginn 
der Rothgluth nahe zusammenfallenden Wendepunkt 
hindureh in einen gegen die Abscissenaxe schwach 
convex gekriimmten Ast tibergeht. Die convexe Kriim- 
mung ist so schwach, dass fiir die Zustinde der Gluth, 
der Widerstand sich nahezu als eine lineare Function 
der Stromstirke darstellt. 
Im Gegensatz zu dieser Curve gibt der Energieverlust, 
nach dem Joule’schen Gesetz berechnet, eine gegen die 
Widerstandsachse gleichmiissig convexe Curve ohne 
jeden Wendepunkt, 
Versucht man die Beobachtungsergebnisse an den beiden 
liingsten Driihten durch eine empirische Formel auszudriicken, 
so ergibt sich die Beziehung: 
Wi = k J? ke J k Jo 
ies caus ty +h, qs oe Oc 
in welcher die Constanten & siimmtlich positiv sind und mit 
steigendem Index rasch abnehmen.“ 
Dass die Beschaffenheit des umgebenden Mediums von 
wesentlichem Einfluss auf den Verlauf der Curve ist, liegt auf 
der Hand. Fiir einen 19™™ langen, 0-27"™" dicken Platindraht, 
wurde dic Stromstiirke und der Widerstand einmal bei dem 
Druck einer Atmosphiire und dann bei dem Druck von 30:1" 
Quecksilber gemessen und gefunden, dass derselben Strom- 
stiirke im luftverdiinnten Raum ein weit hodherer 
Widerstand entspricht, als bei dem Atmosphiren- 
druck. Der Energieverlust bei dem Atmosphiaren- 
druck stand zujenem im luftverdiinnten Raum bei dem- 
W 
selbenWerth von Ww nahezuin dem Verhidltniss 5:4. 
0 
Der Grund dieses Verhaltens liegt hauptsiichlich in der 
Anderung der Strémung durch die Luftverdiinnung. 
Bei tausendfacher Verdiinnung der Luft wird, wie cine 
einfache Untersuchung lehrt, die Strémung so herabgesetzt, 
als wenn bei unveriinderter Dichtigkeit der Reibungscoéfficient- 
*% 
