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die Platte befand sich zwischen den Flachpolen eines Elektro- 
magnets. 
Man compensirte zunichst in bekannter Weise die Potential- 
differenz zwischen den Widerstandselektroden und beobachtete 
die bei Erregung des Magnets auftretenden Ausweichungen der 
Galvanometernadel. Der Versuch wurde mehrmals wiederholt, 
wobei die Platte abwechselnd in Luft und in Wasser von Zimmer- 
temperatur sich befand. Es ergaben sich — auf gleiche Stiirke 
des die Platte durchfliessenden Stromes bezogen — die Aus- 
weichungen: 
in Luft 453 Scalentheile 
in Wasser 477 E 
in Luft 455 ¥ ‘ 
also ist die Widerstandsvermehrung fiir die mit Wasser um- 
gebene merklich (um 5°/,) grésser als fiir die frei in der Luft 
stehende Platte. Die Intensitét des magnetischenFeldes war nahe 
9000 (em. gr. sec.), die Widerstandsvermehrung in der Luft be- 
trug tiber 25 Procent. 
Hiernach miissten also die in meiner Abhandlung: ,,Die 
Widerstandsverinderungen von Bi, Sb und Te im magnetischen 
Felde“ (Sitzungsber. XCV. Bd., S. 714) angefiihrten Werthe fiir 
die secundire (d. h. von Hall’scher Wirkung unabhiingige) 
Widerstandsvermehrung des Wismuths simmtlich einer Correction 
unterzogen werden. Doch wiirden durch diese Correction die 
Resultate durchaus nicht wesentlich alterirt; insbesondere 
kénnen die Messungen mit den kreisférmigen Platten, welche 
zur Priifung der Boltzmann’schen Theorie des Hall’schen 
Phiinomens angestellt wurden, nur mit sehr geringen Fehlern 
behaftet sein, da die Differenz der Widerstandsvermehrung 
der unaufgeschnittenen und der aufgeschnittenen Kreisplatte in 
Betracht kommt, und der ausserordentlich schmale Schlitz 
(0-04 Ctm. breit) kaum eine erhebliche Anderung der Tempe- 
raturvertheilung in der Platte veranlassen konnte. 
Jedenfalls geht aus dem oben angefiihrten Versuch hervor, 
dass die thermomagnetischen Effecte einen Beitrag zur secun- 
diren Widerstandsinderung liefern, doch hat es bis jetzt nicht 
den Anschein, dass zur Erklirung der letzteren die genannten 
Phinomene allein ausreichend seien. 
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