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Momentes durch das eine gewisse, leicht bestimmbare Fliche 
m 
vorstellende Integral: A, = {dy (# magnetisirende Kriifte, pe 
0 
Momente) dargestellt. Ist < jene Temperatur, bei der das Maxi- 
mum m verschwindet, C die mittlere specifische Wiirme zwischen 
O° und + des magnetischen, ¢ die des unmagnetischen Eisens, 
J = 415510® das mechanische Wirmeiquivalent fiir absolutes 
Maass, so gilt die Gleichung: 
A, = J(C—e)r 
und wenn die erste Magnetisirung statt bei 0° bei /? stattfand: 
A, = J(C—c)(e#—+,), 
wobei fiir diese vorliufige Bestimmung die Constanz von C—e 
vorausgesetzt wird. Zwei Eisenstiibe, die der Verfasser (Sitzb. 
LXXXIII. Bd.) seinerzeit bei je zwei verschiedenen Temperaturen 
magnetisirte, lieferten vier Gleichungen zur Bestimmung von 
(C—c) und rt. Es fand sich: C—e = 2:7 x10-° und tr = 1346° 
als Mittelwerthe mit einer Abweichung von 8°/,. Es ist selbstver- 
stiindlich, dass eine riickwiirts gefiihrte Berechnung des mecha- 
nischen Wirmeiquivalentes J wenig verschiedene Werthe geben 
wird. Genauere Bestimmungen von C—c und 7 sollen durch spiiter 
anzustellende Versuche mit besonderen Vorrichtungen erhalten 
werden. 
Der Secretir legt noch folgende eingesendete Abhand- 
lungen vor: 
1. ,Uber ein bipolares Liniencoordinatensystem“, von Herrn 
Ferdinand Wittenbauer, dipl. Ingenieur und Docent an 
der technischen Hochschule in Graz. 
2. , Beitrige zur Theorie des Doppelverhiltnisses und zur 
Raum-Collineation*, von Herrn Prof. Dr. M. Allé an der 
technischen Hochschule in Graz. 
Ferner legt der Secretir ein versiegeltes Schreiben behufs 
Wahrung der Prioritét von den Herren Professoren an der Staats- 
Gewerbeschule in Reichenau J. V- Janovsky und H. Ritter 
