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caufe de la très-grande précifion qu'elle exige dans le calcul, 
Nous remarquerons alors, que puifqu'en général, 
cof. N — cof.(iN + IN) = off EN — fin iN = 1 — 2fin°1N, 
l'équation devient 
(1) RR'—T'T"cof. (4"—4)+T 'a"cof, L'cof. (B"—4") + T'"A'cof. L'cof. (B— 4") 
— A" A" [cof. L'cof. L'’cof. (B"— B) +fin. L'fin. L'] — 2 R' R'fin22N— o+ 
Par la même raïfon, l'équation (2) du $. ro, devient 
(2) (R"— RP — © + 4 R'R'GYEN = o. 
Expreffion de la corde de la parabole, en rayons ve&eurs R', R" 
à en diflance périhélie. 
(18.) Les recherches précédentes conduifent naturellement 
à avoir l'expreflion de la corde de la parabole, en rayons 
vecteurs À’, R", & en diftance périhélie ; en effet, nous 
avons vu /$. 10) que l'on a l'équation fuivante, 
2 R'R"cof. N — R'? — R° + é— 0. 
Je remarque que l'angle N étant l'angle compris entre Îes 
rayons vecteurs À’, R”; fi Jon nomme v’ & v" les deux ano- 
malies correfpondantes de la Comète, l'on a 
R'R"cof. N — R" KR cof.v” cof.u’ + À" R'fin. find; 
mais, par la propriété de la parabole, fi l'on nomme 
- D la diftance périhélie, 
à caufe des deux équations, 
R'(1 + cofv) — 2D = 0; R'(r + eofv”) — 2D — 0; 
Yon a 
R'R" cof.v” cof.v— 4D° — 2 D(R' + R') + R'R"; 
R'R"fin.v" find — + 4DV(R — D)V(R"— D); 
donc 
(12 —(R — RP +4D[2D + 2V/R D) (R°—D)— R—R= 0. 
