o4 MÉMOIRES DE L'ACADÉMIE ROYALE 
il eft évident que pour chaque obfervation, on a d’abord une 
équation de la forme fuivante, 
R[t + cof.{u — Q)] — 2 D — 
De plus, on a {$. 20 équation (1) 
R fin. a fin. 1 — Afin. L = 0 
Si donc l'on compare la première & fa Léa obfervations, 
on aura les équations fuivantes, z: 
D: * 
(r) R'[r+cof(é — Q)]—-2D = ose! 
(2) R"Çr +cof.(u" — Q)]—2D = o; 
(3) R' fin. fin. Z — Afin L = 0e 
(4) R"fin.u"fin. 1 — Afin. L" = 0. 
v 
Des équations (3) & (4); lontire, 
A'.R!"' fin. L'fin.w", =, A!"R'fin. L"' fu —=.0. 
Maintenant fi l'on nomme I : 
# l’anomalie de la Comète lors de Ia 1." obfervation, 
v" l'anomalie de la Comète lors de la 2,° obfervation, 
IN l'angle compris entre les deux rayons. vecteurs A’, R‘', 
il eft évident qu ‘il y a la même différence entre #*” & ga! 
qu'entre v” & v', & lon aura 
(s)æ"= + AN. 
Donc 
(6) A'R"fin. L'fin. (é + N) — A"R' fin. L''fn.d = 0; 
mais fin. (+ N) = fin. # cof. N + fin. Ncof,w'; donc 
no bips R"A' fin. L'fin. N à 
GERS TC RAP fin. L'— R'A fin, L'cof N * 
Nous connoiïfions maintenant la valeur de #! qui répond 
à la première obfervation; on conclura donc la polition du 
périhélie au moyen de l'équation 
(8) co (—Q) = 2 — 1, 
