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fiir alle Variationen der Aufstellung-. Dies in die Gleichungen 

 1) eiiigesetzt, erhalt man: 



V = c^+c^j+qf" (1—0-000080 j). 



Es liegt nun der Gedanke uabe, eine Function S der statio- 

 naren Stromstarke J von der Form: 



J ~ 6' (1+0-000040 J) 2) 



einzufuliren, wodurch sammtliclie Curven die einfaclie Form: 



V=C, + C,S+CiS^ 3) 



erhalten. Gleichung 3), das urspriingliche Gesetz des Ent- 

 lad lings vor gan ge s ist fast, aber nieht vollig linear. 



Gleichiing 2) bestimmt die Grosse einer seeundaren 

 Wirkung der stationaren Entladungsintensitaten J, zufolge 

 welcber dieselben in dem dureb Gl. 2) angegebenen Verbaltniss 

 grosser sind als die Stromstarken S, welcbe dann auftreten 

 wiirden, wenn die Entladung den Zustand des Entladungs- 

 fi'Mes ungeandert liesse. Das Vorbandensein einer derartigen 

 Wi kung ist bekannt (Pllicker-Feruet). Man weiss, dass 

 Gasentladungen die (erbitzte) Strombabn vorhergegangener Ent- 

 ladungen bevorzugen. 



Die Constanten Co and C^ der Entladungsgleicbung 3) 

 steben in folgender Beziebung zu dem Radius des Entladuugs- 

 drabtes: 



— d. i. der Quotient [-^p fiir J = Ound stationare Anderungen, 



i>t in erster Annaberung dem Drabtradius proportional, so dass 

 die Strom dicbte an der Drabtoberflacbe bei einem Potential, 

 wi Iclies um einen bestisnmten kleinen Betrag oberbalb des An- 

 faiigspotentials liegt, fiir alle Drabtradien deuselben Wertb 

 besitzt. Ein quadratiscbes Glied, welcbes dieser Beziebung bin- 

 zugetugt wird, verbessert die Ubereinstimmung. 



Das Quadrat des Anfangspotentials Co ist bis auf eine 

 kleiiie substractive Constante c {■= 2 C. G. S.) dem Drabtradius 

 r |)roportional. 



{Co-cY - Const, r (4) 



