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cette équation ne fait connoître ni <j^, ni ^' , mais elle 

 donne pour leur rapport, 



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On aura donc ainfi le rapport des chaleurs fpécîncjues 

 'des deux corps m &. ///', en lorte que fi l'on compare les 

 diverfes fubftances de la Nature, à une même fubflance, 

 par exemple, à l'eau commune; on pourra déterminer par ce 

 moyen les chaleurs Ipécifiques de ces fubflances, en parties 

 de la chaleur fpécifique de la fubflance à laquelle on les 

 rapporte. 



Cette méthode, dans la pratique, eft fujette à un grand 

 nombre d'inconvéniens qui peuvent occafionner des erreurs 

 fènfibles dans les rcfultats; le mélange des fubflances dont la 

 pefanteur fpécifique eft très-différente, telles que l'eau & le 

 mercure , efl difficile à faire de manière à être afîiué que 

 toutes {es parties ont la même température; il faut enfuite 

 avoir égard à la chaleur dérobée par les vafes & par i'at- 

 mofphère, tandis que la température du mélange parvient 

 à l'uniformité, ce qui exige un calcul délicat & fujet à erreur. 

 On ne peut d'ailleurs comparer direélement par cette voie, 

 les fubflances qui ont une aélion chimique les unes fur les 

 autres ; il faut alors les compai'er à une troifième fubftance 

 fur laquelle elles n'aient aucune aélion, & s'il n'exifle point 

 de femblabie fubflance, il faut les comparer avec deux corps, 

 & même avec un plus grand nombre, ce qui, en multipliant 

 les rapports à déterminer les uns par les autres , multiplie les 

 erreurs des réfultats. Cette méthode feroit encore d'un ufage 

 prefque impoffible pour avoir le froid ou la chaleur produits 

 parles combinaifons , Scelle eft abfolument infuffifante pour 

 déterminer celle que la combuflion & la refpiration dégagent. 

 L'obfervation de ces phénomènes étant la partie la plus inté- 

 reffante de la théorie de la chaleur, nous avons penfé qu'une 

 méthode propre à ies déterminer avec précifion, feroit d'une 

 grande utilité dans cette théorie, puifque fans fon fecours on 



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