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 accroissements Pdt et Qrdl ; on aura donc, en différenliant, 



ludco kPdt -\- r'dk <ilr'k'dk 



cos^ iv — u) le ik'' 



fjcr \ /te» 



OU , à cause de 1 = e cos (v — w), 



da r 2&n 



fjie — = — fcP cos [v — a) — cos {v — w) Qrr . 



dt L Ater J 



En substituant dans cette équation à r' et à cos (v • — w) , 

 qui se trouve entre crochets, leurs valeurs précédentes, on 

 peut l'écrire ainsi : 



dcj k I iu.r\ k 



(c). e--=--Qsiii (v — a)\\ -f- -— — - P cos (v — u). 



at f^ \ k I fji 



Exprimons maintenant les variations de /r, a et w au 

 moyen des dérivées de la fonction R= m' fi— ff!±J(^^:ti£l. 



XV. 



Nous avons vu que les dérivées ^ ' 7-' ^ représenlen t 

 les composantes de la force perturbatrice suivant les trois 

 axes coordonnés. Mais le rayon vecteur r fait avec ces axes 

 des angles dont les cosinus sont 



dx dy dz 

 dr dr dr 



on aura donc 



(/R dx dR dy </R dz 



V= — H -'\- , 



dx dr dy dr dz dr 



