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Observatoire de Christiania, le 14 mai 1859. 



Dans ma dernière lettre, je vous ai communiqué mes 

 tables pour la réduction du temps d'un certain nombre 

 d'oscillations d'une aiguille aimantée à un arc évanouis- 

 sant et à une température normale. J'ajouterai encore ma 

 méthode de réduire ce temps , si le filament de suspension 

 a une force de torsion sensible. 



Si le filament est un fil simple de cocon de soie, sa 

 force de torsion peut être regardée comme évanouissante 

 ( = o), mais s'il est composé de plusieurs fils collés, la 

 rotation de l'aiguille sera naturellement accélérée. 



J'ai fait faire un cylindre de laiton du même poids et 

 de la même longueur que le cylindre aimanté; soit dé- 

 signé par M leur moment d'inertie. J'ai observé le temps 

 d'un certain nombre d'oscillations du cylindre de laiton 

 suspendu dans le filament composé et depuis le temps de 

 300 oscillations du cylindre magnétique dans le même 

 filament, réduit à un arc évanouissant. Si h est la com- 

 posante horizontale de l'intensité magnétique de la terre, 

 m le moment magnétique du cylindre pour h= i, son 

 moment actuel est hm ; si le moment de torsion du fila- 

 ment est = fj!., je désignerai ~ par q. Si Tq est le temps 

 de n oscillations du cylindre aimanté dans un filament, 

 dont la force de torsion est = o, Ti dans un filament dont 

 la force de torsion est f/, on a 



To=n^\/— , T, = nT\/ , T„ = T, l/l + g. 



y hm V hm{\ -h g) 



Si T est le temps de n oscilla,lions du cylindre de laiton 



