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Face, dont g soit le sinus de la MARIE dans l'état d'équi- 
brel et & la longitude comptée d d'un méridien fixe sur la 
terre. Supposons que au, soit la quantité dont la latitude 
de la molécule est plus petite que dans l’état d'équilibre, 
et que av, soit la quantité dont la longitude est plus grande, 
& étant un très-petit coëfficient. Supposons encore que cette 
molécule soit élevée de la quantité «y, au-dessus de la surface 
d'équilibre de la mer; nommons 1 le demi-axe de la terre; 
dy, la profondeur de lamer, / étant un coëfficient fort petit, 
et y étant une fonction de wet de &. Soit g, la pesanteur, £ le 
tems, et 24e mouvement de rotation de la terre. Soitenfin, 
a V, la somme de toutes les molécules d'une couche aqueuse 
dont le rayon intérieur est l'unité, et dont le rayon extérieur 
est 1 + &y, divisées par leurs distances respectives à la molc- 
cule9 m, plus la somme des masses du Soleil et de la Lune, 
divisées par leursdistances à la méme molécule;les molécules 
de la couche aqueuse devant être supposées négatives dans 
tous lès points, où «y est négatif; cela posé. Les trois équa- 
tions différentielles du mouvement de la terre, que nous 
avons données dans les Mémoires de l'Académie pour l’année 
1776, page 178, deviendront, 
= 7 2 DE} 
Du , u —— 
D) en. (Su VT 
BI). Vi 
ee PURE 
(222). a — pu) +2 (DE). ue Vi sg. (22) 
+ (SD: 
c'est de l'intégration de ces trois équations, que dépend la 
théorie des oscillations de la mer. 
Si l'on multiplie la seconde par Y. (55) , et qu'on l'ajoute 
Mém, 1769. | 
