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fonction +; la fonction (C) divisée par g, 6e réduira à une 
C1 
constante, plus à l'intégrale 
: }R: Dm ; 2 
JE. (ET + a. (2 » (—i)+ ( } 
le principe de la conservation des forces vives donnera donc, 
en ne comparant que les termes de l'ordre & 
Du“ 2 2R 
JE. 9m. œ?, (5 r).+a DE: 
PAPE. ts 3y:! 
= &. Q — «y. fyau9%. pes ( Te) ÿ. 
Q étant indépendant de £#. 
Supposons,comme ci-dessus, y égal à F(°) FO) Eye A 2e 
la condition de la masse fluide constante donnera F(°) = 0; 
on aura ensuite par ce qui précéde, 
FE pa $ YO REF E 1 FE) LE etc. ?; 
partant 
JE. 91m. { «. D Lo. (5 Ye (ST? 
RS AE a+) FU) Cu) ze)! 
+QG—F) FO + ete. 14 
d'où !l est aisé de conclure, comme précédemment, dué la 
valeur de y, ne renferme ni arcs de cercle, ni SFPEUPE 
tielles, si e est plus grand'que l'unité. PRET 
La partie der intégrale J'R° dm. ja. EF Doc: çæ y 
QG pu) + ( e - É relative au she De que recouvre 
» 
la mer , est insensible par rapport à la partie de cette même 
itégrale relative aux molécules de la mer. Car ilest clair que 
les valeurs de($; QE =) (& het (57) qui, se, rapportent am 
sphéroïde , sont, eu édtd à celles qui se rapportentla mer 
F mère Luc que Ja massé de la mer divisée par la masse 
du sphéroïde; puisqu ‘elles scroicut infiniment DE si la’ 
Mém, 1789.° *: / ) 75 I 
