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on aura donc , par rapport au plan que nous considérons, 
o=p. $mV'a+m Va + m'Va 4etc. à; 
o=g.$mVa-+m.V'a+ ml. Va + etc. 8; 
Ce qui donne p — 0, g —0; ainsi les termes constans 
disparoissent des expressions de p, g; p', g', etc. 
La position du nouveau plan que nous venons de consi- 
dérér, est facile à déterminer, au moyen des ‘expressions 
précédentes de p,, et de g,; etil en résulte que si, sur un 
plan quelconque , on conçoit des masses proportionnelles à 
mV'a, mVa, m"! Va", etc., et dont les coordonnées 
rectangles soient p et g pour la première, p' et g' pour la 
seconde, p! et g" pour la troisième, etc.; les coordonnées 
du centre de gravité du système seront p, et g.. 
Le plan fixe sur lequel on rapporte le monvement des 
corpsm, m!,m/, etc. Ctant arbitraire , les propriétés pré- 
cédentes doivent faire préférer le plan dont il s'agit, de 
même que dans la détermination du mouvement d'un 
système de corps, on fixe naturellement l'origine des 
coordonnées , à leur centre commun de gravité. La consi- 
dération de ce plan est d'autant plus importante, que vu 
les mouvemens particuliers des étoiles, et la mobilité des 
orbites des planètes, il deviendra dans la suite des siècles, 
très-utile d’avoir un plan invariable , auquel on puisse à 
toutes les époques , rapporter les mouvemens des corps 
célestes. Celui que nous venous de considérer, à l'avantage 
d'être fixe, du moins lorsque l'on fait abstraction des corps 
“étrangers au systême planétaire , action qui jusqu'à présent 
est insensible. Il est facile d’ailleurs, d'en déterminer la 
position , au moyen des valeurs précédentes de p, et de 4, ; 
on pourra même la déterminer-avec plus de précision , en 
faisant usage des deux dernières équations (a),du n°.-pré- 
cédent, dans lesquelles on n’a point négligé les carrés des 
excentricités et des inchraisons des orbites; car gant déja, 
