398 MÉéMoirESs DE L'ACADÉMIE 
Toutes ces équations sont de même forme , et la seconde 
même ne fait pas exception, parce qu'on peut regarder 
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comiie une seule constante N® — . Avant de nous 
occuper de leur résolution générale , considérons en parti- 
culier la première de ces équations. 
En la différentiant et mettant au lieu de do sa va- 
leur A6°46 , il en résultera 
A d(6B)SAGZ6—AGd6(N®—/Ad.6B)—=0; 
celle-ci est intégrale, et on a en ajoutant la constante H 
(N®—fAd.6B)/fAGd6—H. 
Soit 6 — 1 dans le premier membre, alors la quantité N( 
— f À d.6B doit se réduire à zéro ; He on aura Fe, 
De là résulte, quel que soit 6, NO — LA d.6B=—=0;; 
donc en différentiant d. 6 B—o, et par conséquent B SE, 
H! étant une nouvelle constante. Maïs si on se rappele que 
le coëfficient B doit être très-petit, on verra que H! est 
zéro , sans quoi la valeur de B seroit infinie aw centre : donc 
enfin B—o. Ainsi le terme B X'est exclu de la valeur du 
rayon vecteur ; nous à allons démontrer que tous les autres 
doivent l'être de même, à l'exception du seul terme C X". 
(21). Désignons par P le terme de la suite B, C, D, 
E etc., dont le rang est #, on aura en général 
Cakti)56 PS Ad. GERS GUN — PA rs ) à (a!) 
différentiant et réduisant on aura d'abord 
dekP , à 
pe te ser 
(6 pp Un p)— N&— fad, TE 
