Â92 MÉMOIRES DE L'ACADÉMIÉ. 
H est facile, à présent, en remplaçant notre fibre dansla 
Sig. 9, n°. 1, de voir qu'en prenant dans cette fibre, du 
côté boréal, par exemple , un point quelconque ©, dont la 
force boréale , réduite, d'après l'observation qui précéde, 
soit représentée par ©. Si l’ontire par ce point © , une ligne 
o f perpendiculaire à la longueur de la lame ; dans l’état de 
stabilité, l'action de toute la partie à b fo sur le point ©, 
étant décomposée dans la direction 4 ©, doit faire équilibre 
à l'action de toute la partie restante fo c d, plus à la force 
coercitive qui empêche le fluide de couler dans chaque 
élément. | ‘ 
Ainsi, dans notre hypothèse, le calcul des actions ma- 
gnétiques ou de l'intensité de forces magnétiques de chaque 
point, doit nous donnér précisément le même résultat que 
celui du transport du fluide magnétique , d'une extrémité 
d'une lame à l'autre. Calcul qui donne , comme nous l'avons 
vu, la plus grande conformité entre les expériences et la 
théorie , lorsque les aiguilles sont aimantées à saturation. 
p. D Ge, AI Ai 
Nousavorns jusqu'iciessayé de déterminer par l'expérience 
et par la théorie , les principales loix de la distribution du 
fluide magnétique dans dés aiguilles de différentes longueurs 
et de différentes grosseurs ; nous avons vu qu'au moyen de 
quelques corrections, il étoit facile de faire cadrer la théorie 
avec les phénomènes magnétiques. Nous allons actuelle- 
ment donner quelques expériences destinées à déterminer ; 
19. la forme la plus avantageuse des aiguilles aimantées, 
destinées à indiquer le méridien magnétique ; 2. le degré 
de trempe et de recuit qui convient le mieux aux lames 
d'acier, pour prendre le magnétisme ; 3°, le degré de mag- 
nétisme que prend un faisceau de’ lames aimantées, ainsi 
que chaque lame dg ce faisceau ,, lorsqu'on la détache de ce 
faisceau, et que sans l'aimanter de nouveau, l'on en déter- 
