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prise entre la couche d'air en question et le lieu occupé 

 par l'observateur. Or, la longueur de cette partie croissant 

 avec la dislance zénithale de l'étoile, il n'est point sur- 

 prenant que la fréquence de la scintillation augmente pro- 

 portionnellement à l'épaisseur de toute la masse d'air que 

 le rayon traverse, attendu que la partie inférieure de sa 

 trajectoire considérée jusqu'à la couche limite augmente à 

 très-peu près comme l'épaisseur totale pour des obliquités 

 croissantes, jusqu'à certaine valeur extrême de distance 

 zénithale. 



J'ai prouvé, dans mon travail , que la coloration ou l'éclat 

 d'une étoile scintillante varie dès qu'une petite partie, un 

 vingtième de chaque faisceau coloré, est intercepté. Ce fait 

 rappelé , il est évident que les chances d'interception des 

 faisceaux dans une couche d'air quelconque, inférieure à la 

 couche limite, qu'ils traversent, sont proportionnelles à 

 l'étendue de la section de pénétration de l'ensemble des 

 faisceaux dans cette couche. Or, cette étendue augmente 

 proportionnellement à l'écart des rayons extrêmes rouge 

 et bleu mesuré dans cette couche atmosphérique (i). J'ai 

 montré, dans la partie de mon mémoire où sont exposés les 

 calculs qui servent de base à ma théorie, que, si l'on désigne 

 par cl' la distance des trajectoires linéaires rouge et bleu 

 aboutissant à l'œil de l'observateur, distance qui est me- 

 surée non plus dans la tranche dont il a été question plus 

 haut, mais suivant un arc ou une couche d'air concentrique 

 à la terre, élevée de y au-dessus de l'horizon, la valeur de 



(i) Je considère ici comme rayons extrêmes les rayons hleiis et non les 

 violets, parce que je n'avais pas encore déterminé l'indice de réfraction 

 par l'air relatif à ces derniers lors de la produclion de mon mémoire. 



