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 toujours croissante, et, en même temps, la tendance de 

 l'huile à remonter à la surface empêcherait le glissement 

 d'une nouvelle couche d'eau. 



Mais si cette théorie bien simple l'ail voir aisément 

 pourquoi le choc oblique du vent ne peut faire naître que 

 très-difficilement un mouvement de translation dans les 

 couches d'eau déjà recouvertes d'huile, il reste à trouver 

 la raison physique de l'efficacité d'une mince membrane 

 huileuse pour diminuer très-notablement la force' vive 

 d'une masse énorme d'eau. Tachons encore de découvrir 

 celte raison. 



A cet effet, admettons qu'on parvienne à recouvrir 

 d'une couche d'huile une certaine élendue de la mer, et 

 voyons quelle sera l'action exercée par celle couche sur 

 une haute vague qui s'en approche et qui est sur le 

 point de déferler, c'est-à-dire sur une vague dont la crête 

 menaçante devance déjà notablement la masse d'eau qui 

 la relie à la mer; aussitôt que cette masse esl en contact 

 avec la couche huileuse, celle-ci va s'étaler sur la surface 

 concave inférieure, et y réduire conséquemmenl la tension 

 superficielle dans le rapport approché de 7,5, tension de 

 l'eau pure, à o, tension de l'eau recouverte d'une couche 

 d'huile; de celte manière, la résistance opposée par la face 

 inférieure de la vague à tout nouvel accroissement sera 

 moindre que celle de la face supérieure; il s'ensuit que la 

 lame devancera davantage le liquide de sa base, et s'allon- 

 gera en s'amincissant. D'autre part, comme l'huile adhère 

 fortement à l'eau, la portion de la vague qui avoisine la 

 base, ne tardera pas à se superposer sur la couche d'huile, 

 et déterminera, comme je l'ai expliqué plus haut, une forte 

 résistance dans le liquide de la base même, tandis que la 

 crête tendra à s'allonger toujours davantage; mais il y a 



