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= 1,63, plus grand, par conséquent, que pour les gaz 

 précédents. Ce rapport est d'ailleurs identique à celui que 

 l'on obtient par le calcul dans l'hypothèse où la molécule 

 du corps ne renfermerait qu'un atome. H est facile, de 

 plus, de s'assurer que le rapport R doil diminuer à mesure 

 que les travaux intérieurs augmentent. Or, on constate, 

 en effet, pour tous les autres gaz, que plus la molécule est 

 compliquée, plus petit est le rapport en question. L'auteur 

 conclut de là que le travail intérieur ne peut être nul que 

 pour les gaz constitués, comme la vapeur de mercure, 

 d'atomes isolés et indépendants. Pour les gaz dont la 

 molécule renferme au moins deux atomes, il doit se pro- 

 duire un travail de dissociation dont le résultat est, d'une 

 part, l'augmentation de la chaleur spécifique du corps et, 

 d'autre part, des variations de volume qui sont l'origine 

 des écarts que ces gaz présentent aux lois de Mariotte et 

 de Gay-Lussac. 



Ainsi se trouveraient ramenées à une seule les raisons 

 pour lesquelles les gaz n'obéissent pas exactement aux 

 lois que tous les physiciens s'accordent à regarder comme 

 fondamentales. Ce résultat a une valeur qu'il est inutile de 

 faire ressortir davantage. 



En résumé, dit l'auteur, a si l'on détermine la chaleur 

 » spécifique d'un gaz à une température assez basse pour 

 » qu'on puisse considérer comme nuls les travaux tendant 

 » à produire une dissociation, la chaleur spécifique alo- 

 » mique se confondra avec la chaleur théorique 2,4 simpli- 

 » quant un travail intérieur nul. Mais si l'on vient à élever 

 » la température de telle sorte que la chaleur latente de 

 » dissociation ne doive plus être considérée comme nulle, 

 » il n'en sera plus ainsi et la chaleur atomique excédera 

 » la valeur théorique. Enfin, lorsque la dissociation sera 



