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dien qui passe par le point p, à l'instant €, On trouve 
ainsi 
dx d). \2 FC 
(6). — = — p sin ) = Sin). 
dt? dt p 
2 dr drive TEE : 
(7). — 9 EN Ve 2. p a Sin } — — 2ou sin À, 
2 di 
dz 6\2 dr u? 
(8). re = — PT — — COS 
{2 dt} de? p 
De là résultent évidemment les réactions suivantes : 
4° Suivant le rayon du parallèle mené par le point p, 
la réaction mro*, c'est-à-dire la force centrifuge due à la 
rotation de la terre, prise isolément; 
2 Suivant la verticale, la réaction m =. c’est-à-dire la 
force centrifuge due au mouvement relatif du point p sur 
le méridien, ce mouvement étant pris comme s’il subsis- 
tail seul; 
5° Suivant la normale au méridien, la réaction: 
2mau sin À, c'est-à-dire celle que nous avons déjà trouvée 
ci-dessus et qu’on désigne, d’après Coriolis, sous le nom 
de force centrifuge composée. 
Ces résultats concordent avec la théorie de Coriolis sur 
les mouvements relatifs. Ils ont l’avantage de mettre en 
évidence toutes les réactions qui se produisent, et de 
fournir ainsi, conformément à cette théorie, les divers 
éléments dont on a besoin pour résoudre le problème 
d'une manière complète. 
Concluons que, dans le cas d’un point matériel qui se 
meut uniformément le long d’un méridien, les réactions 
qui s'ajoutent au poids apparent sont au nombre de deux, 
l’une horizontale et perpendiculaire au plan du méridien, 
