f 
(22) 
Îl en résulte en même temps qu'a la pesanteur appa- 
rente, représentée par mg pour la masse m, se substitue 
la force P, exprimée comme il suit : 
d 20? 
EEE pm y 2ru oi (5) “ | 
Les formules (55) et (54) se simplifient dans les cas par- 
ticuliers traités ci-dessus; elles s'appliquent au cas d'un 
parallèle, en posant 
d) 
A 
| 
—\U; o — 0, ? 
Lorsqu'on fait abstraction du défaut de sphéricité de la 
terre, les quantités o et R deviennent toutes deux égales 
au rayon terrestre, et l'on a en général pour une ligne 
quelconque s 
- u° 
dou sin à + = {ang & 
(Ho) EE Tea de LAB er ce 
g — Ar COS } — 
190)1 te P = m [g—2r cos à — À). 
Ces dernières formules sont, dans tous les cas, très-ap- 
prochées. On peut d'ailleurs y négliger, par rapport à 9; les 
quantités relativement très-petites 2row/ cos À et = . Il 
vient alors très-simplement 
/ u= \ 
CAES Tant | 2ou sin à à R ang Js 
Î 
d) 
