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Désignons par « l'angle que la droite el fait avec l'ho- 
rizontale, et par +’ l'angle du frottement relatif au glis- 
sement des terres sur la paroi ae. 
Les forces à considérer sont les mêmes que tout à 
l’heure. La seule différence consiste en ce qu’au lieu d’être 
perpendiculaire à la droite ae, la force Q fait avec cette 
droite un angle égal à? + !. 
Procédons comme au n° XIII, en faisant tourner le sys- 
tème des quatre forces Q, P, T’, N’, non plus d’un angle 
droit seulement, mais de l'angle = + x. Après cette ro- 
tation, les quatre forces à considérer sont représentées 
respectivement : 
P par ec; 
T! par cd, l'angle dem étant égal à © + 2; 
N' par dn, l'angle dmc étant égal à © — 2; 
Q par en, l'angle aen étant égal à @! + à. 
Les équations (1) et (3) du n° XTIT restant les mêmes, 
l'équation (2) change et devient 
FD (T+#] cd. cos 
ON Een 
sin (9 — «)  Sin(:—0) 
ce qui donne pour la distance z comprise entre la droite 
el et la parallèle à cette droite menée par le point m. 
dy cos o 
(LIN FN INR EE =— CONS. 
TI sin(g—a) 
Il suit de là que, pour toute ligne de rupture partant 
de a, le point m reste sur une même droite ms, parallèle 
à el, et qu'en conséquence, la solution cherchée est four- 
nie par le théorème fondamental exposé n° fT. 
