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la même manière qu’on la fait d’abord sur le segment fl. 
Dans l'hypothèse où la ligne de plus facile rupture 
tombe quelque part en m sur le segment f!, et où la co- 
hésion du massif est considérée comme nulle, si l’on dé- 
signe par p le pied de la perpendiculaire h, abaissée du 
point a sur la droite e/!, et qu'on applique la formule (7) 
du n° XV, il vieni d’abord 
ui) = q sin © — Vp sin 4 
LL ET 1e 
sin (© — 6€) 
On a ensuite 
(AL NT NT ET — + e/g.sin(s — 5). 
Cela posé, si l’on désigne par a° le produit constant 
h. e'g, et qu'on remplace les angles ©, 6 par leurs valeurs 
respectives o — «,7— (: + o!),on peut écrire 
sin - © < 
(3) au nee Pt AR nana 
COS (E — x h 
W) DE [Vs sin (? — a) — V'h cos (z + “al 
- cos (o -+ > + Ee— 0) 
TA 
(5). he Ch 
L'action Q exercée sur la paroi ea, pour le prisme de 
plus grande poussée, se trouve ainsi déterminée numéri- 
quement. 
XVIII. Les solutions exposées dans les numéros qui 
précèdent s'étendent d’elles-mêmes au cas d’une charge 
x 
