In der Gleichung | 
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a — m FPp 
3 2 can 
2 —=a. vp 
setzt man in (I) jederzeit das (sewicht der Masse = 1, 
während die Gleichung (II) die Summe der Kräfte, oder 
‘ der Wirkung aller Massentheile, wovon jeder einzelne das 
Gewicht — hat, ausdrückt. | 
In der Gleichung (I) kann n alle Werthe von & bis o 
annehmen. Für den Werth n = 1 ist aber a — Vin. 
Da nun a eine constante Grösse ist, so wird die Grösse 
des Magnetismus einer Masse durch die Cubikwurzel aus 
derjenigen Masseneinheit ausgedrückt, welche das Trag- 
verhältniss = 1 hat. Bei zwei Massen, deren Grösse und 
deren magnetische Kraft verschieden ist, verhält sich also 
die Grösse des Magnetismus wie die Cubikwurzel aus den- 
jenigen Masseneinheiten, welche das Tragverhältniss 1 ha- 
ben, mithin verhält sich die magnetische Kraft jedes einzel- 
nen Theils dieser beiden Massen eben so, Diejenige Func- 
tion also, welche von der Grösse des Magnetismus abhängt, 
ist daher als Einheit die Cubikwurzel aus einer Massenein- 
heit.  Bezeichnet man daher diejenige Masseneinheit, wo 
n oder das Tragverhältniss = 1 ist durch P, so erhält man 
einen bestimmten Ausdruck für die Grösse des Magnetis- 
mus, nämlich linearen 
4 
ei 
daher z= YP. p 
vp 
. 3 ’ 
wo p_ das Gewicht der Masse und YP die Grösse des 
Magnetismus bezeichnet. Hieraus ergiebt sich, dass dieje- 
nige Function, welche bei dem Magnetismus von der Masse 
abhängt, im umgekehrten Verhältniss von Vp oder der Cu- 
bikwurzel der Masse steht, dass aber diejenige Function, 
welche die Grösse des Magnetismus ausdrückt und bestimmt, 
r = 
