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Aus dem Bisherigen geht deutlich hervor, dass ohne 
die Einführung der Massenelemente von y sich aus den 
Functionen der Zeit nichts über die Grösse des Magnetis- 
mus bestimmen lässt; denn lassen wir dieses Element hin- 
weg, so bleibt nur das Verhältniss der Kräfte übrig, deren 
Wirkungen sich ohe eine Masseneinheit nicht vergleichen 
lassen, und dass dieselbe ein Cubus seyn muss, bedarf kei- 
nes weitern Beweises. Da nun dieses Massenelement die 
Geschwindigkeit 1 und das Tragverhältniss 1, nämlich das 
2350fache Tragverhältniss bat und die Cubikwurzel aus die- 
ser Masseneinheit die Grösse des Magnetismus der Masse 
bestimmt, so ist die Kenntniss der Grösse von en von 
grosser einge wie aus folgendem Versuch hervor- 
geht. 
Ueber ds Pole zweier hufeisenförmiger Magnete von 
75 Pfd. Tragkraft und 14 Pfd. Gewicht, wovon aber jeder 
aus einem einzigen Stück Stahl bestand, wurde eine glas- 
harte Stahlplatte in einer Entfernung von 9 Zoll gelegt. 
Nach Verlauf einer Viertelstunde wurde dieselbe untersucht, 
aber ohne allen Magnetismus befunden; auf diese Art wurde 
mit der Annäherung an die Magnete von Zoll zu Zoll fort- 
gefahren. Bei 6 Zoll Entfernung waren an ein Paar ein- 
zelnen Stellen ‘schwache Andeutungen von Magnetismus 
bemerkbar, ohne dass jedoch Polarität vorhanden gewesen 
wäre; bei:5 Zoll Entfernung hatte jedoch die Platte Pola- 
rität erhalten, und die Indifferenzlinie lag in der Mitte, 
Die Platte wog 3"%,; Loth, war 70 Linien lang und 24 
Linien breit; der log. ihres Volumens ist daher: 2,87131, 
und ihre Schwingungsdauer betrug auf der flachen Seite, 
wenn: man ‚die Schwingungen auf unendlich kleine redu- 
zirte, 
86,64 Secunden; Ä 
liess man sie aber auf der dünnen Seite schwingen, so war 
die BE RERRENÜBBRL 
1,88 Secunden ; 
es verhält sich daher ” erstere Schwingungsdauer zu der 
letzteren, wie 
P—+b2 
1. A zu 1; b 
. 
